Ласерската динамика се однесува на еволуцијата на одредени количини ласери со текот на времето, како што се оптичка моќност и засилување.

Динамичкото однесување на ласерот се определува со интеракцијата помеѓу оптичкото поле во шуплината и медиумот за засилување. Општо земено, ласерската моќност ќе варира со разликата помеѓу засилувањето и резонантната празнина, а брзината на промена на засилувањето се одредува со процесот на стимулирана емисија и спонтана емисија (може да се определи и со ефектот на гаснење и процес на пренос на енергија).

Се користат некои специфични приближувања. На пример, ласерското засилување не е превисоко. Во континуиран светлосен ласер, односот помеѓу ласерската моќност P и коефициентот на добивка g во шуплината ја задоволува следната диференцијална равенка за спојување:

Каде T_R е времето потребно за едно кружно патување во шуплината, l е губење на шуплината, g_сс е малото засилување на сигналот (при даден интензитет на пумпата), τ_g е времето на релаксација на добивката (обично блиску до животниот век на горната енергетска состојба), и E_sat е tтој заситена енергија на апсорпција на медиумот за засилување.

Кај ласерите со континуирани бранови, најзасегнатата динамика е префрлувачкото однесување на ласерот (обично вклучувајќи формирање на шила на излезната моќност) и работната состојба кога има нарушување во работниот процес (обично осцилација на релаксација). Во овие погледи, различни типови на ласери имаат многу различно однесување.

На пример, допираните изолаторски ласери се склони кон шила и осцилации за релаксација, но ласерските диоди не се. Во ласерот со комутација Q, динамичкото однесување е многу важно, каде што енергијата складирана во медиумот за засилување ќе се промени многу кога ќе се емитува пулсот. Ласерите со влакно со преклопување Q обично имаат многу високи придобивки, а има и некои други динамични феномени. Обично предизвикува пулсот да има некои подструктури во временскиот домен, што може не се објаснува со горната равенка.

Слична равенка може да се користи и за ласери со заклучен пасивен режим; тогаш првата равенка треба да додаде дополнителен термин за да се опише загубата на заситениот апсорбер. Резултатот од овој ефект е намалувањето на слабеењето на осцилацијата на релаксација. Процесот на осцилација на релаксација дури и не се ослабува, така што растворот во стабилна состојба повеќе не станува стабилен, а ласерот иманекои нестабилност на Q-прекинувач за заклучување на режимот или други типови на Q-прекинувачинг.